Loading [MathJax]/jax/output/HTML-CSS/jax.js
Középiskolai Matematikai és Fizikai Lapok
Informatika rovattal
Kiadja a MATFUND Alapítvány
Már regisztráltál?
Új vendég vagy?

A 2001. novemberi számban kitűzött fizika elméleti feladatok megoldása

A közöltek csak megoldásvázlatok, esetleg csak végeredmények. A maximális pontszám eléréséhez általában ennél részletesebb megoldás szükséges. A részletes megoldásokat a beküldött dolgozatok alapján a KöMaL-ban folyamatosan közöljük.


P. 3466. Domború tükörbe nézve az orrunk aránytalanul nagyobbnak látszik, mint a fülünk. Miért? (3 pont)

Tarján Imre fizikaverseny, Szolnok

Megoldás. A leképezési törvény alapján domború tükör esetén a ,,nagyítás''

KT=|k|t=|f|t+|f|.

Eszerint

(K1/T1)(K2/T2)=t2+|f|t1+|f|.

Mivel fülünknek a tükörtől mért távolsága (t2) nagyobb, mint az orrunké (t1), a képen az orrunk a fülünkhöz képest nagyobb, mint a valóságos arányuk:

\displaystyle {K_1\over K_2{T_1\over T_2}.">


P. 3467. Pihenés nélkül kerékpározva két város között oda-vissza 6 óra a menetidő. Milyen messze van a két város egymástól, ha a vízszintes útszakaszokon 16 km/h, lejtőn felfelé 12 km/h, lejtőn lefelé pedig 24 km/h átlagsebességgel haladunk? (3 pont)

Közli: Kotormán Mihály, Debrecen

Megoldás. A feladat általános megoldásához kevés az adat, de a jelen sebességértékek mellett megoldható: a két város távolsága 48 km.

A megoldhatóság azon múlik, hogy a felfelé, illetve lefelé haladás sebességének ,,harmonikus közepe'' éppen megegyezik a vízszintes útszakaszhoz tartozó átlagsebességgel. Emiatt lényegtelen, hogy az út mekkora hányada emelkedik és mekkora a vízszintes szakasz.


P. 3468. Hőszigetelt edényben 15 oC-os csapvíz van. Ebbe tesszük a mélyhűtőből kivett -15 oC-os jégkockákat. Lehet, hogy nem történik halmazállapotváltozás? Mikor olvad meg a jég egy része? Mikor olvad meg az összes jég? Mikor fagy meg az összes víz? (4 pont)

Közli: Szegedi Ervin, Debrecen

Megoldás. Jelölje a jég és víz tömegarányát r!

  • Ha r<0,17, az összes jég felolvad, és a közös hőmérséklet (Celsius-skálán mérve) pozitív lesz.

  • Ha 0,17<r<2, a közös hőmérséklet 0 oC, és a jég egy része megmarad.

  • Amennyiben 2<r<12,7, a közös hőmérséklet megint 0 oC, de most a víz egy része kifagy.

  • Végül ha 12,7<r, az összes víz megfagy, és a közös hőmérséklet negatív lesz.


    P. 3469.  Az ábrán látható T alakú merev test három egyforma rúdból áll, és a rudak csatlakozási pontjában a síkjukra merőleges vízszintes tengely körül elfordulhat. A jobb oldali rúd végén és a rudat 2:3 arányban osztó pontban rögzített kötelek egy-egy vízszintes, ékkel alátámasztott rudat tartanak. A felső rudat tartó ék az alsó rudat 3:2 arányban osztja. A felső rúd tömege m1, az alsóé m2, a felső rúdra helyezett test tömege pedig m3. Mekkora tömegű testet kell a bal oldali rúd végén felfüggeszteni az egyensúly biztosításához? Adatok: m1=2,5 kg, m2=6,0 kg, m3=7,5 kg.

    (5 pont)

    Közli: Piacsek István, Sopron

    Megoldás. m=25(m3+m1)+12m2=7,0 kg. Az eredmény független az m3 tömegű test helyzetétől; ez a ,,mázsás mérleg'' működésének alapja.


    P. 3470.  Egy lejtő végéhez az ábrán látható módon egy kiskocsi csatlakozik. A lejtőről h magasságból elengedett test a könnyen gördülő kiskocsi közepéig csúszik. (A lejtő és a test közötti súrlódás, valamint a kiskocsi kerekeinek tömege elhanyagolható.) Milyen magasból indítsuk a testet, hogy éppen a kiskocsi végénél álljon meg?

    (4 pont)

    Közli: Kiss Miklós, Gyöngyös

    Megoldás. Kérdezzünk így: a kiskocsin mekkora s utat fut be a lejtőről H magasságból indított test? Ebben a problémában egyetlen hosszúság dimenziójú bemenő adat van, a H magasság, és a feladat szempontjából lényeges gravitációs állandó dimenziójából sem ,,keverhető ki'' hosszúság, így az ugyancsak hosszúság dimenziójú s-nek arányosnak kell lennie H-val: s/H=konstans.

    Eszerint a kérdéses magasság éppen 2h.

    (Részletesen végigszámolva a feladatot

    s=1μMm+MH

    adódik, ahol mu a test és a kiskocsi közötti súrlódási együttható, m és M pedig a test és a kiskocsi tömege.)


    P. 3471. Vékony, de elég merev huzalt 0,6 m sugarú, 30o meredekségű csavarvonal alakra hajlítunk, és úgy rögzítjük, hogy a csavarvonal tengelye függőleges legyen. Ezután a huzalra egy apró, átfúrt gyöngyöt fűzünk, amit egy adott pillanatban elengedünk. Mekkora sebességre gyorsul fel a gyöngy, ha a súrlódási együttható 0,5? (5 pont)

    Közli: Szkladányi András, Baja (Mikola-verseny döntője, Sopron)

    Megoldásvázlat. A gyöngyre a következők erők hatnak:

  • függőlegesen lefelé az mg nehézségi erő,

  • a csavarvonal érintőjének irányában (a mozgás irányával ellentétesen) valamekkora S súrlódási erő, továbbá

  • az érintőre merőleges síkban valamilyen irányú és valamekkora N nagyságú nyomóerő. Ez utóbbi felbontható a csavarvonal szimmetriatengelye felé irányuló N1 nagyságú, valamint arra merőleges (tehát a csavarvonalat magába foglaló henger függőleges érintősíkjában fekvő, a csavarvonal érintőjére merőleges) N2 nagyságú komponensekre.

    A teljes nyomóerő

    N=N21+N22,

    a súrlódási erő pedig

    S=μN=μN21+N22.

    Ha a gyöngy állandósult v sebességgel mozog, akkor a gyorsulásvektora a csavarvonal szimmetriatengelye felé mutat, és a nagysága (mivel a gyöngyszem mozgásának vízszintes vetülete r sugarú és vcosalpha kerületi sebességű egyenletes körmozgás) a=(v2/r)cos2alpha. Az ennek megfelelő mozgásegyenlet:

    N1=mv2rcos2α.

    A gyorsulás másik két komponense nulla, ahonnan

    N2-mgcosalpha=0,

    S-mgsinalpha=0.

    A fenti összefüggésekből következik

    mgsinα=μ(mgcosα)2+(mv2cos2αr)2,

    azaz

    v=rgμcosαtg2αμ22 ms.


    P. 3472. Egy hasábot és egy rugót egymáshoz erősítünk. A rugó végénél felfüggesztve a hasáb 1 másodperces rezgésidővel rezeg. Ezután a hasábot vízszintes asztalra tesszük, és egy függőleges fal felé lökjük úgy, hogy a rugó ütközőként elöl haladjon. A fallal ütközve a rugó összenyomódik, majd visszalöki a testet, amely éppen akkor áll meg, amikor a rugó teljesen nyújtatlanná válik. Mennyi idő telt el a rugó falhoz érésétől a visszalökött test megállásáig? (4 pont)

    Közli: Honyek Gyula, Budapest

    Megoldás. Amíg a rugó x szakasznyit összenyomódik, a mozgásegyenlet

    ma=-Dx-mumg,

    melynek megoldása (mint az a gyorsulásmentes esetnek megfelelő x0=mumg/D ponttól mért elmozdulásra felírható mozgásegyenletből jól látszik)

    x1(t)=A1sin(ωt+φ1)μmgD.

    Amikor a rugó kirúgja magát, a mozgásegyenlet

    ma=-Dx+mumg,

    és ennek megoldása

    x2(t)=A2sin(ωt+φ2)+μmgD.

    A két x(t) függvény abban a tau időpontban illeszkedik egymáshoz, amikor a sebesség 0, azaz

     ωτ+φ1=ωτ+φ2=π2, és A_1-{\mu mg\over
D}=A_2+{\mu mg\over D}.

    Amikor a test újra megáll, vagyis a tau+T/2 időpontban x újra 0, azaz A2=mumg/D. Ezekből varphi1=varphi2=varphi, A1=3mumg/D, sinvarphi=1/3 (hiszen x1(0)=0), továbbá tau=(pi/2-varphi)/omega. A kérdéses Deltat=tau+T/2 időtartam tehát

    Δt=T(34arcsin(1/3)2π)=0,7T.

    Mivel a T rezgési periódusidő ugyanakkora, mint a felfüggesztett test esetében, Deltat=0,7 s.


    P. 3473. Milyen tömegszázalékos összetételű az a hidrogén-hélium gázelegy, amelynek izobár tágulásakor a környezettől felvett hő 70 %-a a belső energiát növeli? (4 pont)

    Közli: Kopcsa József, Debrecen (Mikola Sándor fizikaverseny)

    Megoldás. Egy adott mennyiségű gázban legyen a He és a H móljainak száma rendre n1 és n2. A környezetből felvett hő, illetve a belső energia változása  \Delta
Q\sim\left({5\over2}n_1+{7\over2}n_2\right)R

    és ΔE(32n1+52n2)R.

    A kettő aránya akkor 0,7, ha n2=5n1. Felhasználva, hogy a móltömegek aránya 2:1, a tömegszázalékos összetétel

     x1=2n12n1+n2=0,286=28,6%, x2=n22n1+n2=0,741=71,4%.


    P. 3474.  Egy d hosszúságú szakasz végpontjaiban azonos nagyságú pozitív ponttöltések vannak. Mekkora az elektromos térerősség nagyságának és az elektromos potenciálnak a hányadosa a szakasz fölé emelt Thalész-kör egy alpha szöggel jellemzett pontjában?

    (4 pont)

    Közli: Légrádi Imre, Sopron

    Megoldás.

    |E|U=1dsin4α+cos4αsinαcosα(sinα+cosα).


    P. 3475.  Az ábrán látható vékony, függőleges szigetelő rúd alsó végén levő ütközőn egy m=10-4 kg tömegű, Q1 töltésű gyöngy nyugszik. Felette h0=20 cm távolságban egy ugyancsak m tömegű, Q2 töltésű gyöngy lebeg. Egy adott pillanatban az alsó gyöngyöt megpöcköljük, ez ekkor v0=2 m/s sebességgel elindul felfelé. Legfeljebb mennyire közelíti meg az első gyöngy a felsőt? (A gyöngyök súrlódásmentesen csúszhatnak a rúdon.)

    (6 pont)

    Közli: Kiss László, Budapest (Egyetemi felvételi feladat alapján)

    Megoldás. A rendszer mozgása során a tömegközéppont úgy mozog mint egy (2m tömegű) h0/2 magasban v0/2 sebességgel függőlegesen felfelé hajított tömegpont, a két test pedig ehhez a ponthoz közelít, majd ettől a ponttól távolodik szimmetrikusan, mintha nem lenne gravitáció. Legyenek a pillanatnyi magasságok és sebességek értelemszerűen

    h1,2=hs2, v1,2=v±u2

    és írjuk fel a rendszer energiáját e változókkal:

    12mv21+12mv22+mgh1+mgh2+mgh20h2h1=(mv2+2mgh)+(mu24+mgh20s).

    Itt kihasználtuk, hogy a kezdeti egyensúly miatt kQ1Q2/h02=mg. A jobb oldalon az első zárójelben a tömegközéppont mozgásával kapcsolatos energia járulék áll. Mivel ez önmagában is állandó, a második zárójelben álló, a tömegpontok relatív mozgásával kapcsolatos energia is megmaradó mennyiség. Kezdetben s=h0 és u=v0, tehát

    mu24+mgh20s=mv204+mgh0.

    s akkor a legkisebb, ha u=0, innen

    smin=4gh20v20+4gh013 cm.

    Megjegyzés: A megoldás során feltételeztük, hogy a vizsgált mozgás során az alsó gyöngy még nem csapódik neki az ütközőnek. Ez jogos (bár csak integrálszámítás felhasználásával igazolható) feltevés.


    P. 3476. Homogén mágneses térben körpályán kering egy elektron. Lehet-e nagyobb az elektron mozgása által keltett mágneses indukcióvektor értéke a kör középpontjában, mint a homogén mágneses teret jellemző indukcióvektor? (5 pont)

    Közli: Varga István, Békéscsaba (Bay Zoltán fizikaverseny, Sarkad)

    Megoldás. Egy köráram középpontjában az áram által keltett indukció

    Bi=μ02IR.

    Amikor egy elektron v sebességgel R sugarú körpályán kering, az áramerősség

    I=ev2πR.

    Ha a v sebességgel mozgó elektront B0 indukciójú mágneses mező tartja a körpályán, a mozgásegyenlet:

    evB=mv2R.

    Ezeket egybevetve

    BiB0=μ04πe2mR,

    amelyet a mu0varepsilon0=1/c2 (c a vákuumbeli fénysebesség) felhasználásával

    BiB0=[e24πε01mc2]1R

    alakba is írhatunk.

    A keringő elektron mozgása által keltett mágneses mező a fenti képlet szerint akkor lehetne nagyobb, mint a homogén B0, ha R kisebb lenne a szögletes zárójelben szereplő, klasszikus elektronsugárnak nevezett mennyiségnél. Ennek számértéke azonban r0=2,8.10-15 m, nagyságrendileg az atommag méretével megegyező távolság. Az elektron - a klasszikus fizika törvényei szerint - nem lehet kisebb méretű, mint r0, hiszen ellenkező esetben a saját elektrosztatikus energiája elérné, vagy meghaladná a teljes E=mc2 nyugalmi energiáját. Azt is mondhatjuk, hogy a klasszikus elektrodinamika érvényét veszti, ha r0-nál kisebb méretekben lezajló eseményekre, folyamatokra akarnánk alkalmazni. (Egyéb okok, pl. az elektron hullámtermészete miatt már sokkal nagyobb méreteknél is alkalmazhatatlan a klasszikus elmélet.) A feltett kérdésre tehát a válasz nemleges: az elektron nem hozhat létre nagyobb mágneses teret a körpálya középpontjában, mint amekkora mágneses tér az elektront körpályán tartja.


    P. 3477. Homogén, vékony lécből a, b és c oldalélű háromszög alakú keretet állítunk össze. A léckeret össztömege m. Mekkora a keret tehetetlenségi nyomatéka a tömegközéppontján átmenő, a háromszög síkjára merőleges tengelyre vonatkozóan? (5 pont)

    Közli: Gnädig Péter, Budapest

    Megoldás.

    Θkeret=m12(a+b+c)(a3+b3+c3+3abc).